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p-n结的三个重要区域是：势垒区及其两边的扩散区 。势垒区因其中存在强电场 ，可以近似认为是耗尽层（即不存在任何载流子） 。对于理想的p-n结 ，即不考虑势垒区中的载流子复合和产生作用，也不考虑扩散区中有电场（即不考虑半导体材料的体电阻），通过理想p-n结的电流（正向电流和反向电流）都认为是少数载流子在扩散区的扩散电流 ，而不考虑通过势垒区的电流 ，这是为什么？l首先来明确几个重要的概念：
① 因为势垒区近似为耗尽层，属于高阻区 ，则外加电压将完全降落在势垒区 ，扩散区中没有电压和电场。从而外加电压可以改变势垒区的特性：正向电压使电场减弱 、势垒厚度减薄和势垒高度降低；反向电压使电场增强 、势垒厚度增厚和势垒高度升高 。
② 因为扩散区中没有电场，则载流子在扩散区中的电流就是由浓度梯度所产生的扩散电流 ，而不存在漂移电流 。
③ 根据电流的连续性 ，若载流子由漂移和扩散相继产生电流时，则总电流的大小将主要受到最慢、最小过程的限制。例如 ，当一种载流子相继进行扩散和漂移（不是既有扩散 、又有漂移）时 ，则电流大小将主要由较慢的扩散过程来决定，而与迅速的漂移过程基本上无关。
④ 少数载流子电流不一定小于多数载流子电流 。因为少数载流子电流决定于载流子浓度的梯度（与浓度大小无关） ，多数载流子电流决定于载流子浓度的大小 ，两种电流的大小不可因载流子的多少而论 。
⑤ 载流子通过势垒区的方式主要有三种：若势垒厚度非常薄（与载流子de Blolig波长相当），则为量子隧道效应方式；若势垒厚度较薄（大于de Blolig波长，但小于载流子的平均自由程） ，则为热发射方式；若势垒厚度较厚（大于载流子平均自由程） ，则为依靠浓度梯度的扩散方式。l现在就来说明为什么可以不考虑通过势垒区的电流：
（1）正向电流：
当p-n结加上正向电压时，势垒高度降低（势垒厚度也减薄） ，则载流子按照Boltzmann能量分布规律 ，即有一定数量的载流子“越过 ”势垒区而到达对面的扩散区表面（扩散区与势垒区的界面） 。这种“越过 ”势垒区的过程不是电场的漂移作用，而是载流子能量的统计作用（实际上就是载流子的热发射效应） ，不需要考虑渡越时间 。然而 ，到达对面扩散区表面的载流子成为了少数载流子，不能很快地到达对面的电极而形成电流 ，于是就在散区表面附近积累 、形成浓度梯度 ，然后一边向内部扩散、一边复合，从而产生了电流——扩散电流。所以 ，理想p-n结的正向电流主要是少数载流子在扩散区中的扩散电流 ，至于载流子“越过”势垒区过程的限制作用就被忽略了 。
可以想见，如果载流子不能顺利地“越过 ”势垒区，则p-n结的正向电流就必然要受到此过程的影响或限制 。例如 ，假若势垒厚度较大（大于载流子的平均自由程） ，那么载流子即使按照能量分布是有可能“越过 ”势垒区，但是实际上却不能简单地“越过” ，而需要其他作用的驱使（扩散作用）才能“越过” ，因此这时的正向电流就需要考虑载流子“越过 ”势垒区的电流过程，而不再是简单的扩散区的扩散电流了。
（2）反向电流：
当p-n结加上反向电压时 ，势垒高度升高（势垒厚度也增大） ，则由于能量分布的限制，载流子不能“越过 ”势垒区而形成正向电流；但是 ，由于势垒区边缘的载流子浓度为0 ，使得在扩散区中存在着少数载流子的反向浓度梯度，从而产生反向的扩散电流 ，与此同时 ，只要载流子进入势垒区，就马上被电场拉向（漂移）到对面、并形成反向电流 。可见，形成p-n结的反向电流包含有两个过程——少数载流子在扩散区中的反向扩散过程和载流子漂移渡越势垒区的过程；但因为载流子漂移渡越势垒区的过程很快 ，可以忽略 ，所以p-n结的反向电流即可认为主要是少数载流子在扩散区中的扩散电流 。
以上只是讨论理想p-n结的电流，对于非理想的p-n结 ，还需要考虑势垒区（内部和表面）复合中心所引起（复合与产生）的电流等。不过 ，势垒区中电场所产生的漂移电流仍然不需要特别的考虑 。
扩展概念通过
Schottky二极管的电流：例如，金属-n型半导体接触的Schottky势垒 ，在正向电压下 ，Schottky势垒高度下降（同时，势垒厚度减薄） ，半导体中的部分电子按照能量分布即可越过势垒区 、到达金属一边 ，即可以通过很快的热发射过程就可到达金属一边去；但是由于在金属中的载流子也是电子，所以热发射到金属中去的电子属于多数载流子 ，不会在金属表面积累 ，就可直接到达对面的电极而形成了电流，从而通过Schottky势垒的正向电流主要就是多数载流子的热发射电流 。这里不存在少数载流子的扩散区及其扩散电流。实际上，通过Schottky二极管的电流往往就是通过势垒区的热发射电流。这与p-n结的正向电流 ，在性质上大不相同 。
但是 ，如果Schottky势垒的厚度较大（大于载流子的平均自由程），那么多数载流子就不能直接通过热发射而“越过”Schottky势垒 ，这时往往就需要借助于载流子的扩散作用才能“越过 ”Schottky势垒 ，这时扩散过程就将起着决定电流大小的重要作用，这种Schottky二极管的正向电流则主要是多数载流子的扩散电流（不是少数载流子扩散电流） 。
对于Schottky二极管的反向电流 ，不管势垒的厚薄 ，将主要都是多数载流子的反向热发射作用所产生的。
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